Кimyoviy termodinamika asoslari - Химия - Презентации

Информация о документе

Цена	3000UZS
Размер	842.9KB
Покупки	0
Дата загрузки	23 Сентябрь 2019
Расширение	ppt
Раздел	Презентации
Предмет	Химия

Кimyoviy termodinamika asoslari

Купить

“ К imyoviy termodinamika asoslari ”

REJAREJA  КИРИШКИРИШ  ТермодинамикаТермодинамика ҳақидаҳақида маълумотмаълумот ..  АСОСИЙАСОСИЙ ҚИСМҚИСМ  2.1. 2.1. ТермодинамикТермодинамик системасистема вава атрофатроф -- муҳитмуҳит ..  2.2. 2.2. Интенсив ва экстенсив катталиклар.Интенсив ва экстенсив катталиклар.  2.3.Қайтар ва қайтмас жараёнлар.2.3.Қайтар ва қайтмас жараёнлар. – Ички энергия.Ички энергия. – Иссиқлик ва иш.Иссиқлик ва иш. – Энтальпия.Энтальпия. – Термодинамика биринчи қонуни.Термодинамика биринчи қонуни.  ХУЛОСАХУЛОСА  ФОЙДАЛАНИЛГАН АДАБИЁТЛАРФОЙДАЛАНИЛГАН АДАБИЁТЛАР

Термодинамика ҳақида Термодинамика ҳақида маълумотмаълумот  Термодинамика Термодинамика XIXXIX асрнинг биринчи ярмида энди ривожланаётган иссиқлик техникаси асрнинг биринчи ярмида энди ривожланаётган иссиқлик техникаси асосида вужудга келди. Термодинамика сўзи грекчадан олинган бўлиб, термос-иссиқлик, асосида вужудга келди. Термодинамика сўзи грекчадан олинган бўлиб, термос-иссиқлик, динамос-куч, қувват деган маънони англатади.динамос-куч, қувват деган маънони англатади.  Термодинамиканинг илк вазифаси иссиқлик машиналарида иссиқликнинг ишга айланиш Термодинамиканинг илк вазифаси иссиқлик машиналарида иссиқликнинг ишга айланиш қонуниятларини ва бу айланишнинг оптимал шароитларини ўрганишга қаратилган эди.қонуниятларини ва бу айланишнинг оптимал шароитларини ўрганишга қаратилган эди.  Те

Термодинамик система ва Термодинамик система ва атроф-муҳитатроф-муҳит  Термодинамика тадқиқот объекти термодинамик система бўлиб ҳисобланади. Атроф-муҳитдан хаёлан ёки амалда Термодинамика тадқиқот объекти термодинамик система бўлиб ҳисобланади. Атроф-муҳитдан хаёлан ёки амалда ажратиб олинган жисм ёки жисмлар гуруҳига система деб аталади.ажратиб олинган жисм ёки жисмлар гуруҳига система деб аталади.  Реакцион идиш, гальваник элемент ва ҳ.к. ларни система деб аташ мумкин. Системани ташкил этувчи Реакцион идиш, гальваник элемент ва ҳ.к. ларни система деб аташ мумкин. Системани ташкил этувчи жисмлар орасида иссиқлик, модда алмашинуви содир бўлса ҳамда система термодинамик параметрлар орқали жисмлар орасида иссиқлик, модда алмашинуви содир бўлса ҳамда система термодинамик параметрлар орқал

Интенсив ва экстенсив Интенсив ва экстенсив катталикларкатталиклар  Системанинг барча физикавий ва кимёвий хоссаларини яхлит тарзда унинг ҳолати дейилади. Системанинг ҳолати Системанинг барча физикавий ва кимёвий хоссаларини яхлит тарзда унинг ҳолати дейилади. Системанинг ҳолати термодинамик параметрлар билан характерланади. Термодинамик параметрлар икки хил интенсив ва экстенсив бўлади. термодинамик параметрлар билан характерланади. Термодинамик параметрлар икки хил интенсив ва экстенсив бўлади. Массага боғлиқ бўлмаган параметрларга интенсив параметрлар дейилади. Интенсив параметрларга ҳарорат, босим, Массага боғлиқ бўлмаган параметрларга интенсив параметрлар дейилади. Интенсив параметрларга ҳарорат, босим, зичлик, концентрация ва кимёвий потенция киради. Бу параметрларни бевосита экспер

ҚҚ айтар ва қайтмас айтар ва қайтмас жараёнларжараёнлар  Агар системада муайян давр ичида термодинамик параметрлардан бири ўзгарса, Агар системада муайян давр ичида термодинамик параметрлардан бири ўзгарса, термодинамик жараёнлар содир бўлганлигидан далолат беради. Агар термодинамик термодинамик жараёнлар содир бўлганлигидан далолат беради. Агар термодинамик жараёнда системанинг кимёвий таркиби ўзарса, у ҳолда бу жараёнга кимёвий реакция жараёнда системанинг кимёвий таркиби ўзарса, у ҳолда бу жараёнга кимёвий реакция дейилади.дейилади.  Табиатда учрайдиган барча жараёнларни иккига бўлиш мумкин.Табиатда учрайдиган барча жараёнларни иккига бўлиш мумкин. Ўз-ўзидан борадиган жараёнлар. Ўз-ўзидан бормайдиган жараёнлар . Ўз-ўзидан борадиган деб шундай жараёнларга айтиладики, уларнинг бориши Ўз

 Кимёвий термодинамикада мувозанатдаги ва Кимёвий термодинамикада мувозанатдаги ва мувозанатда бўлмаган қайтар ва қайтмас мувозанатда бўлмаган қайтар ва қайтмас жараёнлар катта аҳамиятга эга. Бу жараёнлар катта аҳамиятга эга. Бу тушунчаларнинг моҳиятини тушиниш учун тушунчаларнинг моҳиятини тушиниш учун поршенли цилиндрдаги газнинг кенгайишини поршенли цилиндрдаги газнинг кенгайишини қараб чиқайлик. Айтайлик, поршен устига бир хил қараб чиқайлик. Айтайлик, поршен устига бир хил массадаги тўртта тарози тошчаси қўйилган. массадаги тўртта тарози тошчаси қўйилган. Тошчаларнинг умумий массаси Рташқи га тенг. Тошчаларнинг умумий массаси Рташқи га тенг. Агар цилиндрдаги газ босими (Рички) ташқи босим Агар цилиндрдаги газ босими (Рички) ташқи босим (Рташқи) га тенг бўлса, поршен ҳаракатланмайди.

 Иккинчи, учинчи ва тўртинчи тошлар ҳам бирин-кейтин олиб қўйилганда Иккинчи, учинчи ва тўртинчи тошлар ҳам бирин-кейтин олиб қўйилганда ташқи босим билан цилиндр ичидаги газ ҳажмининг ўзгариши ташқи босим билан цилиндр ичидаги газ ҳажмининг ўзгариши юқоридагидек ўзгаради. Бу ҳолатлардаги мувозанатлар тегишлича 2,3,юқоридагидек ўзгаради. Бу ҳолатлардаги мувозанатлар тегишлича 2,3, NN билан белгиланган. Газнинг М нуқтадан билан белгиланган. Газнинг М нуқтадан NN нуқтагача босими ва ҳажми нуқтагача босими ва ҳажми ўзгариши пастки ўзгариши пастки MNMN синиқ чизик билан ифодаланган. Бу чизиқ билан синиқ чизик билан ифодаланган. Бу чизиқ билан абциссалар ўқи орасидаги мойдон газнинг кенгайиши натижасида олинган абциссалар ўқи орасидаги мойдон газнинг кенгайиши натижасида олинган иш иш WKWK га

 Агар тўртала тошни массалари уларникидан икки марта кичик бўлган саккизта тошча Агар тўртала тошни массалари уларникидан икки марта кичик бўлган саккизта тошча билан алмаштирилса Рташқи ўзгармайди. Тошчаларни бирин-кетин поршен устидан билан алмаштирилса Рташқи ўзгармайди. Тошчаларни бирин-кетин поршен устидан олинса, босим ва ҳажмнинг ўзгариши пастки синиқ чизиқ (2-расм) билан белгиланади. олинса, босим ва ҳажмнинг ўзгариши пастки синиқ чизиқ (2-расм) билан белгиланади. Аммо, бунда мувозанат ҳолатига мувофиқ келадиган нуқталар сони ошади Аммо, бунда мувозанат ҳолатига мувофиқ келадиган нуқталар сони ошади (( MM ,1,2,3,4,5,6,7,,1,2,3,4,5,6,7, NN ). Бунда кенгайиш иши ошади, сиқилиш иши эса камаяди. Демак, ). Бунда кенгайиш иши ошади, сиқилиш иши эса камаяди. Демак, WC WC - - WKWK орасида

Ички энергияИчки энергия  Энергия (грекча. Энергия (грекча. energiaenergia – таъсир, фаолият) – материя барча кўринишлари ҳаракати ва ўзаро – таъсир, фаолият) – материя барча кўринишлари ҳаракати ва ўзаро таъсирининг умумий сифат кўрсаткичи бўлиб ҳисобланади. таъсирининг умумий сифат кўрсаткичи бўлиб ҳисобланади.  Энергия система хоссасининг ажралмас қисмидир. Кинетик ва потенциал энергиялар фарқланади. Энергия система хоссасининг ажралмас қисмидир. Кинетик ва потенциал энергиялар фарқланади. Кинетик энергия ҳаракат энергияси бўлса, потенциал энергия эса система заррачаларининг ҳолат ва Кинетик энергия ҳаракат энергияси бўлса, потенциал энергия эса система заррачаларининг ҳолат ва ўзаро таъсир энергиясидир. Система иккита ҳолатининг потенциал энергиялари фарқи ишга тенг ўзаро таъсир энер

 Ички энергиянинг чексиз кичик ўзгариши Ички энергиянинг чексиз кичик ўзгариши dUdU билан билан белгиланади. Ички энергия ҳолат функцияси бўлганлиги белгиланади. Ички энергия ҳолат функцияси бўлганлиги сабабли унинг ўзгариши жараён йўлига боғлиқ бўлмасдан сабабли унинг ўзгариши жараён йўлига боғлиқ бўлмасдан фақат системанинг бошланғич ва охирги ҳолатига боғлиқ фақат системанинг бошланғич ва охирги ҳолатига боғлиқ бўлади. Шунинг учун бўлади. Шунинг учун dUdU тўлиқ дифференциал бўлади. тўлиқ дифференциал бўлади.  Ички энергиянинг ҳолат функцияси эканлиги қуйидагича Ички энергиянинг ҳолат функцияси эканлиги қуйидагича исботлаш мумкин. Айтайлик, ички энергия ҳолат функцияси исботлаш мумкин. Айтайлик, ички энергия ҳолат функцияси булмасин ва унинг қиймати жараён йўлига боғлиқ бўлсин. булмаси

Иссиқлик ва ишИссиқлик ва иш  а) Иссиқлик– системадан атроф–муҳитга ва аксинча атроф–муҳитдан системага энергиянинг а) Иссиқлик– системадан атроф–муҳитга ва аксинча атроф–муҳитдан системага энергиянинг берилиши иссиқлик (берилиши иссиқлик ( QQ ) ва иш () ва иш ( WW ) кўтарилишида амалга оширилади.) кўтарилишида амалга оширилади.  Иссиқликнинг моҳиятини аниқлаш учун иссиқлик ўтказувчи тўсиқ билан икки қисмга ажратилган Иссиқликнинг моҳиятини аниқлаш учун иссиқлик ўтказувчи тўсиқ билан икки қисмга ажратилган идишни тасаввур қилайлик. Идишнинг ҳар иккала қис-мида ҳарорат Т1, ўнг қисмида Т2 бўлсин. Т1 = идишни тасаввур қилайлик. Идишнинг ҳар иккала қис-мида ҳарорат Т1, ўнг қисмида Т2 бўлсин. Т1 = Т2 бўлганда идишнинг чап қисмидаги молекулалар катта тезликда тўхтовсиз келиб тўсиққа урилади. Т

ЭнтальпияЭнтальпия  Термодинамикада ички энергия билан бирга энтальпия Н ҳам кенг Термодинамикада ички энергия билан бирга энтальпия Н ҳам кенг қўлланилади.қўлланилади.  Энтальпия – бу системанинг ўзгармас босимдаги энергиясидир. Энтальпия сон Энтальпия – бу системанинг ўзгармас босимдаги энергиясидир. Энтальпия сон жиҳатдан ички энергия жиҳатдан ички энергия UU билан потенциал энергия билан потенциал энергия pVpV йиғиндисидан иборат: йиғиндисидан иборат:  HH = = UU + + pVpV  Ички энергия сингари энтальпия ҳам ҳолат функцияси ҳисобланади. Чунки Ички энергия сингари энтальпия ҳам ҳолат функцияси ҳисобланади. Чунки юқоридаги тенгламанинг ўнг томонидаги юқоридаги тенгламанинг ўнг томонидаги UU , , pp ва ва VV система хоссаси бўлиб система хоссаси бўлиб ҳисоб-ланади. Энтальпиянинг ўзгариши

Термодинамикани биринчи Термодинамикани биринчи қонуниқонуни  Термодинамика биринчи қонунининг бир неча таърифи мавжуд:Термодинамика биринчи қонунининг бир неча таърифи мавжуд:  Изоляцияланган системанинг энергияси доимий бўлади.Изоляцияланган системанинг энергияси доимий бўлади.  Агар изоляцияланган система энергияси атроф-муҳит билан Агар изоляцияланган система энергияси атроф-муҳит билан таъсирлашмасдан ошса, у ҳолда биринчи турдаги абадий двигател ясаш таъсирлашмасдан ошса, у ҳолда биринчи турдаги абадий двигател ясаш мумкин бўлар эди. Биринчи турдаги абадий двигател деганда энергия мумкин бўлар эди. Биринчи турдаги абадий двигател деганда энергия олмасдан иш бажара оладиган двигател тушинилади.олмасдан иш бажара оладиган двигател тушинилади.  Аммо биринчи қонуннинг иккинчи таърифи

Хулоса Хулоса  VV = = constconst бўлганда системага берилган бўлганда системага берилган иссиқликнинг ҳаммаси ички энергиянинг иссиқликнинг ҳаммаси ички энергиянинг ошиши учун сарф бўлади.ошиши учун сарф бўлади.  Изобарик жараёнда Изобарик жараёнда pp = = constconst бўлади. У ҳолда бўлади. У ҳолда биринчи қонуннинг математик ифодаси биринчи қонуннинг математик ифодаси қуйидаги кўринишга эга бўлади:қуйидаги кўринишга эга бўлади:  δQp = dU + d(pV) = d(U + pV) = dHδQp = dU + d(pV) = d(U + pV) = dH  ИзобарИзобар жараённингжараённинг иссиқликиссиқлик миқдоримиқдори энтальпияэнтальпия ўзгаришинингўзгаришининг ўлчовиўлчови ҳисобланадиҳисобланади ..

ФОЙДАЛАНИЛГАН ФОЙДАЛАНИЛГАН АДАБИЁТЛАРАДАБИЁТЛАР  Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.-Ўзбекистон.-2000.Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.-Ўзбекистон.-2000.  Усмонов Х.У., Рустамов Х.Р., Рахимов Х.Р. Физик химия.-Усмонов Х.У., Рустамов Х.Р., Рахимов Х.Р. Физик химия.- Тошкент.-Ўқитувчи.-1974.Тошкент.-Ўқитувчи.-1974.  Даниэльс Ф., Олберти Р. Физическая химия.-М.: Мир.-1978.Даниэльс Ф., Олберти Р. Физическая химия.-М.: Мир.-1978.  Стромберг А.Г., Семченко Д.П. Физическая химия.-М.-1988.Стромберг А.Г., Семченко Д.П. Физическая химия.-М.-1988.  Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.-Ўқитувчи.-1980.Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.-Ўқитувчи.-1980.  Физическая химия. Под. ред. П.В. Никольского.-М.: Химия.-Физическая химия. Под. ред. П.В. Никольского.-М.: Химия.- 1988.1988.  Смирнова Е.А. Курс

ЭЪТИБОРЛАРИНГИЗЭЪТИБОРЛАРИНГИЗ УЧУН РАХМАТ УЧУН РАХМАТ

Купить

Похожие документы
17-guruh elementlari galogenlar
Oltinchi guruh p-elementlari
Bufer eritmalar, bufer eritmalarda pHni aniqlash, tuzlar gidrolizi, tuz effekti
3-guruh d-elementlari
Argos test javoblari