Электр энергиясини бошқа турдаги энергияларга айлантиришнинг умумий конуниятлари - Физика - Презентации

Информация о документе

Цена	3000UZS
Размер	453.4KB
Покупки	0
Дата загрузки	27 Август 2025
Расширение	pptx
Раздел	Презентации
Предмет	Физика

Электр энергиясини бошқа турдаги энергияларга айлантиришнинг умумий конуниятлари

Купить

Электротехнология Электр энергиясини бошқа турдаги энергияларга айлантиришнинг умумий конуниятлари

Электр энергиясини иссиклик, механик ва кимёвий энергияларга айланиши, физик мохияти ва назарий асослари тўғрисида мулохаза юргизиб кўникма хосил қилишдан иборат .Маъруза машғулотининг мақсади: Электротехнология

Режа: 1. Электр энергиясини иссиқликка айлантириш. 2. Электр энергиясини механик энергияга айлантириш. 3. Электр энергиясини кимёвий энергияга айлантириш.Электротехнология

Электротехнология Электр энергиясини иссиқликка айлантиришнинг икки термодинамик тескари йўли ёки схемаси мавжуд: бевосита айлантириш схемаси, бунда электрнинг турли шакллари (электр токи, электр майдонлари, магнит майдонлари, электронлар оқими) энергияси жисмлар (мухитлар) томонидан ютилади ва уларда хосил бўладиган иссиқликнинг миқдори исроф хисобга олинмаса ютилган энергияни хосил қилишга сарфланган ташқи ЭЮКлар ишига эквивалентдир; билвосита айлантириш схемаси, бунда электр энергияси иссиқликка айланмайди, фақатгина иссиқликни бир мухитдан (иссиқлик манбаидан) бошқасига (иссиқлик истеъмолчисига) ташишга хизмат қилади. Бу шароитда иссиқлик манбасининг харорати истеъмолчиникидан паст ва узатилган (қабул қилинган) иссиқликнинг миқдори бунинг учун сарфланган электр энергиясининг миқдоридан

Бирлик вақт давомида ўтказгичнинг бирлик хажмида ажраладиган иссиқлик миқдори (солиштирма иссиқлик оқими) қуйидагича аниқланади:  -вақт давомида тўлиқ хажм Vда ажраладиган иссиқлик миқдори эса қуйидагича: Жисмнинг бутун хажми бўйлаб  ва E нинг қийматлари ўзгармас бўлса, маълум бўлган, Жоуль-Ленц қонуни ифодасига эга бўламиз: жоульЭлектротехнология2 E JE P v    dV E Q v   2   RURIVEQ /222     

Ў т к а з г и ч л а р д а уларни электр занжирига бевосита улаш (паст частоталарда); ўзгарувчан магнит майдонини индукциялаш (металларда); юқори частотали электр майдонини индукциялаш (2-тур ўтказгичлар-электролитларда) хисобига ток юзага келтирилади. Биринчи холатда ўтказгичларда ўтиш, хусусан 1-тур ўтказгичларда электрон, 2-тур ўтказгичларда - ионли ўтиш токлари оқади. Металларда ўзгарувчан магнит майдонларида индукцияланадиган токлар уюрма токлари деб аталиб, табиатига кўра улар электрон ўтказувчанлик токларидан фарқ қилмайди. Электролитларда юқори частотали электр майдони қутбланиш токларини хосил қилади. Ўтиш токининг оқиши 1-тур ўтказгичларда эркин электронлар ва 2-тур ўтказгичларда ионлар кристалл панжара ионлари, модданинг атом ва молекулалари билан кўп марта тўқнашувига ва уларга

Д и э л е к т р и к л а р д а боғлик зарядларнинг тинимсиз силжишиғтез ўзгарувчан электр майдони таъсирида оқадиган электр силжиш токлари оқибатида иссиқликка айланади. Токнинг оқиши диэлетрик модданинг боғлиқ зарядлар харакатига қаршилигини енгишга майдон кучлари иши билан биргаликда кечади. Майдон томонидан сарфланган энергия ишга эквивалент бўлиб, диэлектрикларда иссиқлик шаклида ажралиб чиқади. Электротехниканинг назарий асослари курсидан маълумни,  а ,  а ,  катталиклари билан характерланадиган хусусиятлари ўзгармайдиган ва ташқи ЭЮК бўлмаганда харакатланмайдиган жисмлар системаси учун жисмга тушадиган электромагнит энергияси баланси УмовғПойнтинг теоремаси билан ифодаланади (2.3) тенглама V хажмида электромагнит майдон энергиясининг сақланиш қонунини ифодалайди: вақт бирлигида ёпи

Бевосита айлантириш иссиқлик жара¸нларига электр энергиясининг кўп сарф бўлишига олиб келади, чунки 1кВт соат сарф қилинган электр энергияси ҳисобига 3600 кЖ дан ортиқ иссиқлик олиш мумкин эмас (кўпинча камроқ олинади). Иссиқлик насослари ва иссиқлик алмашгич системалардан фойдаланишга асосланган билвосита айлантиришнинг ащамияти ва ролининг ошиб боришига худди шу сабаб бўлмокда. Иссиқликни совуқ муҳитдан иссиқроқ муҳитга узатувчи компрессион (термомеханик) ва ярим ўтказгичли (термоэлектрик) иссиқлик насослари кўпроқ тарқалган: компрессион насосда муҳитдан иссиқлик агенти (оралиқ энергия ташувчи)нинг, буғланиши ҳисобига олиниб уни компрессорда сиқиш конденсациялаш натижасида ажралади. Электр энергиясидан компрессорнинг юритмаси учун фойдаланилади. Электр токи оралиқ энергия ташувчи бўлиб х

ЭЛЕКТР ЭНЕРГИЯСИНИ МЕХАНИК ЭНЕРГИЯГА АЙЛАНТИРИШ Электр энергияни механик энергияга айлантириш жисмларга электромагнит майдонида таъсир кўрсатувчи механик кучлардан фойдаланишга асосланган. Кўпинча бу кучлар электродинамик ёки пондермотор (жисмларни харакатга келтирувчи) куч деб аталади. Жисмлар электромагнит майдонида харакатга келтирилса ёки ўлчамлари ўзгарсагина механик иш бажарилиши мумкин. Термодинамика тушунчаларида жисм хажмининг хар бир элементига таъсир этувчи куч f (механик кучлар зичлиги,  м 3 ) шу куч таъсирида жисм харакатга келганда майдон энергиясининг ўзгариши бўйича аниқланади - f (х) =-  W/  x, , бунда хусусий хосила координаталар йўналиши бўйича таъсир кучини аниқлашга имкон беради, “  ”, белгиси эса майдон энергияси камайишини англатади.

Квазистационар электр f э ва магнит f м майдонлари учун механик кучлар зичлиги қуйидагича ифодаланади бунда  э - диэлектрикдаги эркин зарядлар зичлиги;  q ва  п -диэлектрик ва ўтказгич моддалар зичлиги.           q q э э E grad grad Е Е f      2 2 2 1 2 1                    П П м H grad grad H B I f     2 2 2 1 2 1

ЭЛЕКТР ЭНЕРГИЯСИНИ КИМЁВИЙ ЭНЕРГИЯГА АЙЛАНТИРИШ Электр энергиясини кимёвий энергияга айлантиришнинг асосида электродлар (1-тур ўтказгичлари) орасига жойлаштирилган электролитлар (2-тур ўтказгичлар)дан электр токи заррачалар ажратиш, электродлар юзасини шу заррачалар билан қоплаш ва улар ўзаро таъсирини интенсивлашдан иборат бўлган электролиз ходисаси ётади. Манфий электрод (катод)да доимо металлар ва водород ионлари, мусбат электрод (анод)да-кимёвий бирикмалар қолдиғи ажралади. Электролит-электрод чегарасида ионлар ва электродлар орасида электронлар ва энергия алмашуви рўй беради. Ток оққанда электродлар қутбланади ва турли мухитлар бирлашиш чегарасида ўта кучланиш:  =  1 -  2 деб аталувчи электрод потенциаллари  1 ва электролит потенциаллари  2 фарқи юзага келади. Ўта кучланиш анодда

(2.14) ифода тузилиши жихатидан Ом қонунга ўхшайди. Уни  орқали ифодалаймиз.  =RTj/(j 0 nF) =  эх j, бунда  эх =RT/(j о nF) - кимёвий реакция қаршилиги. бунда ўта кучланиш ток кучига чизиқли боғлиқ эканига ишонч ҳосил қиламиз. Ток кучини ўзгартириб, реакциялар интенсивлиги, ёки бошқача айтганда электр энергиясини кимёвий энергияга айлантириш тезлигини бошқариш мумкин. Вақт  давомида ажраладиган модда миқдори Фарадейнинг биринчи қонунига асосан аниқланади m э =  I  , (2.15) бунда  -модданинг электрокимёвий эквиваленти, г/Кл; I- системанинг токи

Купить