Электр занжирлар назарияси
![Бошқа мисол
сифатида сигналларни узатиш
линиясини кўрайлик (1.11-расм).
Ўзгарувчан кучланиш бўлганда
ўтказгичлар орасидаги
диэлектрикда силжиш токлари бўлади. Берк юза s ни
шундай ўтказамизки, у линиянинг
битта ўтказгичини қамраб олсин. 1.11-расм Ўтказгичдаги токлар – s юзага
кирувчи ( i + i
сж ) ва ундан чиқувчи ( i ) – s юза орқали диэлектрикдаги силжиш
токи миқдори билан ўзаро фарқланадилар. Шу сабабли ўтказгичдаги
ўзгарувчан ток ўтказгичнинг ҳар хил кесим юзаларларида [масалан, s
1
юзадаги ток ( i + i
сж ), s
2 юзадаги ток ( i )] вақтнинг бир онида ҳар хил бўлади.
Ушбу физик жараённи ўтказгичлар орасидаги кучланиш тез ўзгарадиган
(катта частотали) занжирларда ва узун линияларда эътиборга олинади.
Электр кучланиш, потенциаллар
фарқи, сиғим. Электр юритувчи куч
Электр занжирлари ва электр майдони билан боғлиқ бўлган энг муҳим
қийматлардан бўлган электр кучланиши, электр потенциаллари фарқи ва
электр юритувчи кучларни ўрганишга ўтамиз.
Агар q зарядли заррача электр майдонида бирор масофа бўйлаб
кўчирилса, у ҳолда унга таъсир этувчи кучлар иш бажаради. Бу ишнинг
кўчирилаётган зарядга нисбати
электр кучланиши деб аталмиш,
физик қийматга тенг бўлади. Заррача
q нинг dl масофага (1.12-расм)](https://docx.uz/documents/ce98641e-6f96-4bef-839d-ebb6891c99fa/page_21.png?v=1)
![Бунда I
1 =
( ϕ
b − ϕ
a ) g
1
I
2 = [( ϕ
c − ϕ
b ) + E
20 ] g
2
I
3 =
[( ϕ
d − ϕ
a ) +
E
30 ] g
3 I
4 =
( ϕ
d − ϕ
b ) g
4
I
5 =
( ϕ
c − ϕ
a ) g
5
I
6 = ( ϕ
d − ϕ
c ) g
6
Бу ерда ϕ
- тугун потенциали; g
= 1/ R тармоқ ўтказувчанлиги. Токларнинг бу
ифодаларини юқоридагитенгламаларга қўйиб, математик алмаштиришлардан
сўнг ва ϕ
a =
0 эканини хисобга олиб, қуйидаги тенгламалар системасини
оламиз:
− ϕ d ( g 4 + g 3 + g 6 ) + ϕ b g 4 + ϕ c g 6 = − E 30 g 3
ϕ c g 2 − ϕ b ( g 4 + g 1 + g 2 ) + ϕ d g 4 = E 20 g 2 (14)
ϕ d g 6 + ϕ b g 6 − ϕ c ( g 6 + g 2 + g 5 ) = − E 20 g 2](https://docx.uz/documents/ce98641e-6f96-4bef-839d-ebb6891c99fa/page_35.png?v=1)
Электр занжирлар назарияси