Силжиш - Физика - Презентации

Информация о документе

Цена	3000UZS
Размер	131.8KB
Покупки	0
Дата загрузки	23 Сентябрь 2019
Расширение	ppt
Раздел	Презентации
Предмет	Физика

Силжиш

Купить

Мавзу: Силжиш Режа: 1. Кучишлар ва деформация; 2. Соф силжишдаги Гук қонуни; 3.Силжшдаги хисоблаш тенгламаси Брусга иккита бир-бирига тенг ва қарама-қарши йўналган, бир-бирига яқин жойлашган ва унинг ўқига тик қуйилган куч F таъсир қилганда CD кесим бўйича кесилиш (срез) юз беради (1-расм). а) б) 1-расм Брус сиртида ажратилган туғри abcd туртбурчак abcIdI параллелограмга айланади. Бурс кўндаланг кесимларида кўндаланг зурикишлар Q вужудга келади. Кесикдан (яъни кесишдан (срез)) олдинги деформация туғри туртбукчакнинг туғри бурчакли бузилишига сабаб бўлади ва силжиш деб аталади.

1. Кучишлар ва деформация . Силжишда бруснинг кўндаланг кесимларида уринма кучланишлар таъсир қилади. Бу кучланишларни аниклаш учун гулачанинг кесиб олинган чап қисми мувозанатлик шартини қуриб чиқамиз (1 - расм , б). Силжишга доир масаланинг статик томони ушбу тенглама билан ифдоланади: F-Q=O ёки Q=F 3 бунда   A dA Q  Уринма кучланишларнинг кесим бўйича текис таксимланиши хамда эканлигини хисобга олиб, ушбуни хосил қиламиз: Бундан силжишдаги уринма кучланиш қуйидагига тенг бўлади: dA Q    0    A F  ; A Q   ёки ; A F   бунда Q - кўндаланг куч; А- эса кўндаланг кесим юзаси. Амалда уринма кучланишлар кесим бўйича нотекс тақсмланади, лекин бу хол силжишга доир хисобларда хисобга олинмайди. Энди 2 - расмда тасвирланган KBCD туғри бурчакли элементни қуриб чиқамиз. Элементнинг KD

Силжиш катталиги CCI = S га мутлоқ ёки абсолют силжиш деб аталади. Деформация кичик бўлгани учун     tg У холда нисбий силжиш a S    куринишга эга бўлади. Бунга бурчак силжиш хам деб аталади ва у радианларда ўлчанади. 2-расм2. Соф силжишдаги Гук қонуни Брус чўзилганда ёки сиқилганда унинг қия юзачаларида силжиш юз беради. 3-расмдаги брусга  1 =-  3 =  кучланиши таъсир килса, демак узаро перпендикуляр йўналишда чузувчи ва сиқувчи кучланишлар таъсир килишининг хуусий холини қуриб чиқамиз. Бруснинг abcd элементни ажратиб оламиз: унинг ёклари  1 кучланишига 45 0 бурчак остида қия бўлгани учун нормал кучланишлар булмайди: 3-расм

; 0 2 1 2 1 ) sin ( cos sin cos 2 3 2 1 2 2 2 1                        Уринма кучланишлар қуйидагига тенг:                   2 2 ) ( 2 sin 2 3 1 2 1 Ёкларига факат уринма кучланишлар таъсир қиладиган элементнинг кучланганлик холати соф силжиш деб аталади. Элементнинг ёклари соф силжиш юзачалари деб аталади. Элемент ёкларида таъсир қиладиган уринма кучланишлар унинг шаклини бузади. Натижада abcd - квадрат aIbIcIdI ромбга айланади ( 4 - расм). Деформацияга кадар тенг бўлган ob ва ос кесмалар, деформациядан кейин ўзгаради. Кесма ob катталашади, кесма ос эса шундай микдорга кискаради. Кесмаларнинг нисбий деформациялари қуйидагига тенг: 4-расм   ); 1( ) ( 1 ) ( 1 3 1 3 1                     E E E    бўлгани учун ); 1(    

Бу ифода нисбий деформация билан уринма кучланиш орасидаги боғлиқликни курсатади. Нисбий деформациянинг силжиш билан боғлиқлигини аниклаймиз. Деформациягача туғри бўлган abc бурчак  қийматга деформациядан кейин кискаради. Демак ;2/ 45 0       c b o 4 - расмдан кўриниб турибдики : ; 1 1 ) 1( ) 1( ) 2/ 45( 0                       ob oc ob ob oc oc b o c o tg Кичик деформацияларда: 2 2    tg деб қабул килингани учун ушбу тенглик уринли: ; 2/ 1 2/ 1 2/ 45 1 ;2/ 45 )2/ 45( 0              tg tg tg tg tg o o Бу ифодаларнинг унг тарафини тенглаштириб ; 2/ 1 2/ 1 1 1          Ушбуни хосил қиламиз: 2 /   

Демак, соф силжишдаги нисбий деформациянинг нисбий силжишга нисбати икки марта кам.  нинг бу қийматини  ва  ни богловчи юқоридаги формулага қуйиб, қуйидагига эга бўламиз: ) 1( 2      E ёки ; ) 1( 2       E бундаги Е /(2(1+  )) нисбатга силжиш модули ёки иккинчи тур эластиклик модули деб аталиб G харфи билан белгиланади, яъни; )1(2   E G Бу белгилашни юқорига қуйиб, соф силжишдаги Гук қонуни оламиз, яъни:     G Силжиш модули маъно жихатдан бўйлама эластиклик модулига ухшайди ва кучланиш улчами [Па] ёки [МПа] хамда [Н/М 2 ] ларда ўлчанади. Юқоридаги  = G  - Гук қонунига  = Q / A ва  = S / a ни қуйиб, Гук қонунинг бошка куринишини хосил қиламиз:  A G a Q S    

Бундаги G . А - га силжишдаги бикирлик деб аталади ; Силжиш модули G нинг қиймати МПа да ўлчанади ва қуйидаги қийматларга эга : пулат (0,8  0,81).105 мис (0,4  0,49).105 чуян (0,45.105) алюмин (0,26  0,27).105 3. Силжишдаги хисоблаш тенгламалари Силжишга ишлайдиган курилма қисмларининг мустахкамлигини таъминлаш учун энг катта уринма кучланишлар йўл қуйиладиган уринма кучланишдан катта бўлмаслиги керак:s adm , max    Силжишдаги мустахкамлик шарти: s adm A Q , max /     Силжиш деформациясида эзилиш ва эгилиш юз беради. Тажрибаларнинг натижалари бўйича йўл қуйиладиган уринма кучланишни аниклаш кийин. Шунинг учун мустахкамлик назариясидан фойдаланиб назарий йўл билан аникланади. Бунга кура йўл қуйиладиган уринма кучланиш чўзилишдаги йўл қуйиладиган кучланишнинг маълум қисмини ташкил

Силжишдаги мустахкамлик шарти кучланишларни текшириш, кеимларни танлаш ва йўл қуйиладиган огирликларни аниклашда ишлатилади. Айни пайтда жисмнинг эзилишга мустахкамлиги текширилади. Эзиш деформацияси элементларнинг туташиш жойларида юклашда юз беради. Шартли хисоблашларда бундай кучланишлар туташиш сиртларида бир текис тарқалади, деб хисобланади. Эзилишга мустахкамлик шарти:con adm p con A Q , /     бунда Ар эзилиш юзаси. Эзилишда йўл қуйиладиган кучланиш: adm con adm      ) 5. 2 2( , 4. Силжишдаги потенциал энергия. Силжишдаги потенциал энергия F кучининг 5 - рамсдаги элементнинг ВС ёни бўйича бажарган ишига тенг, яъни 2 2 S Q S F U     ΔS кийматни Гук қонуни бўйича алмаштириб, қуйидагига

а к Dc c lF B 5-расм ΔSGA a Q U 2 2   Солишитирма потенциал энергия: GAaGA aQ VU U 22 22      бунда: V = A . a элемент хажми.

ЭЪТИБОРЛАРИНГИЗ УЧУН РАХМАТ!

Купить