Statistik termodinamika muammolari - Физика - Презентации

Информация о документе

Цена	3000UZS
Размер	89.3KB
Покупки	0
Дата загрузки	23 Сентябрь 2019
Расширение	ppt
Раздел	Презентации
Предмет	Физика

Statistik termodinamika muammolari

Купить

Statistik termodinamika muammolari

Режа  КИРИШ  Статистик термодинамика муаммолари.  АСОСИЙ ҚИСМ  2.1. Микро- ва макросистемалар.  2.2. Энтропиянинг статистик талқини.  2.3. Больцман тақсимоти. Ансамбллар.  2.4. Аралашиш энтропияси.  2.5. Идеал газларнинг термодинамик хоссалари.  2.6. Илгариланма ҳолат бўйича йиғинди.  2.7. Бир атомли идеал газнинг термодинамик хоссалари.  2.8. Айланма, тебранма ва электрон ҳолат бўйича йиғинди.  ХУЛОСА  ФОЙДАЛАНИЛГАН АДАБИЁТЛАР

КИРИШ  Статистик термодинамика муаммолари  1.Энтропиянинг физик маъноси ички энергиянинг физик маъноси сингари эмас. Энтропиянинг характерли хусусияти шундан иборатки, барча табиий жараёнларда у бир хилда ошиб боради. Бизнинг тушунчамизга кўра у биз қўлга киритиб бўлмайдиган энергия.  Бу муаммони 1877 йилда Л.Больцман ҳал қилди. У иссиқлик назариясига статистик тушунча киритиб, системанинг ҳар бир ҳолати учун термодинамик эҳтимоллик ҳам шунча катта бўлади. Энтропиянинг ошиб боришига бундай ёндашиш шуни билдирадики, система бир ҳолатдан иккинчи ҳолатга (термодинамик эҳтимоллиги катта бўлган) ўз-ўзидан ўтади.  Масалан, мембрана билан ажратилган икки хил газни олайлик. Агар мембрана олиб ташланса газлар дарҳол диффузия орқали бир-бирига аралашиб кетади. Бу қайтмас жараёнга яққол мисолдир.

АСОСИЙ ҚИСМ  Микро- ва макросистемалар  Статистик тушунчалар системанинг классик параметр-ларидан фарқ қиладиган параметрларга таянади  Агар биз олдин кўриб ўтган параметрларни макроскопик параметрлар десак, статистик термодинамикада микроскопик параметрлар қўлланилади.  Мабодо системанинг макроскопик параметрлари (босим, ҳарорат, системанинг кимёвий таркиби) маълум бўлса системанинг макроскопик ҳолатини аниқлаш мумкин. Бу параметрлар қандайдир маънода ўртача ифода беради. Чунки улар ҳар бир заррача билан системани алоҳида олиб қарамасдан уларнинг умумий хоссасини характерлайди.  Системанинг микроскопик ҳолатини эса ҳар бир заррачанинг нисбий характеристикаси маълум бўлса аниқлаш мумкин.  Қоидага кўра айни макроскопик ҳолатга жуда кўп сондаги микроскопик ҳолатлар тўғри келади. Бу ҳол

Энтропиянинг статистик талқини  Л.Больцман 1877 йилда статистик термодинамикани яратиб статистик тушунчалар иссиқлиги назариясини фанга киритди. Статистик термодинамикага мувофиқ микроскопик ҳолатлар сони ёки бошқача қилиб айтганда макроскопик ҳолатга мувофиқ келадиган термодинамик эҳтимоллик ҳолатининг аниқ қийматлари билан аниқланиб ҳарфи билан ифодаланади. Масалан иккита бир хил тангани ўхшаш томонларини бир тарафга қилиб битта комбинация орқали ётқизиш мумкин. Демак бундай ҳолатни амалга ошириш сони 1 га тенг. Агар бир танга юза томони билан иккинчиси орқа томони билан ётган бўлса юза-орқа ҳолатни амалга ошириш учун 2 усулдан фойдаланиш мумкин. аммо яна ўша ҳолат юза-орқани ҳосил қиламиз. Шундай қилиб юза-юза ҳолати учун 1 га тенг бўлса юза-орқа ҳолати учун 2 га тенг. Агар тангалар та

Больцман тақсимоти. Ансамбллар  Изоляцияланган системада V ҳажмда N молекула идеал газ бор деб ҳисоблаймиз. Система изоляцияланган бўлса U нинг қиймати доимий бўлади. Бу газнинг муайян ҳолатдаги статистик оғирлиги W ни аниқлаймиз.  Спектрларни ўрганиш натижалари шуни кўрсатадики, атом ва молекулаларнинг ички ҳолати энергиянинг дискрет қиймати билан боғлиқ. Ҳар бир молекуланинг энергиялари қийматлари минималдан максимал қийматгача дискрет қаторни ташкил этади: Шунингдек, бу эҳтимолликнинг ҳар бир қийматига молекуланинг бир неча турли ҳолатлари мувофиқ келади деб ҳисоблаймиз. Масалан, энергияга эга бўлган молекула g 0 ҳолатларга, энергияга эга бўлган молекула g 1 ҳолатларга эга бўлиши мумкин. g 0, g 1, … gm сонлари энергия даражаларининг карралиги дейилади.  Айтайлик, N молекуладан N 0 та

 Кўп атомли молекулаларнинг тебранишни нормал тебранишлар ёрдамида аниқлаш мумкин. Чизиқли бўлмаган N атомли молекулалар учун 3 N -6 нормал тебранишлар, чизиқли молекулалар учун 3 N –5 нормал тебранишлар мавжуд. Гармоник тебранишларда тебранишнинг ҳолат бўйича йиғиндиси кўп атомли молекулалар учун қуйидаги кўринишда ёзилади:  q теб = q 1 q 2 … q 3 N -6  Бунда ҳар қайси кўпайтувчи битта нормал тебранишга тегишли. Чунки, нормал тебранишлар мустақил бўлиб ҳисобланади.  в. Электрон ҳолат бўйича йиғинди.  Электрон ҳолат бўйича йиғинди ( q эл) да фақат йиғиндининг биринчи аъзоси кўриб чиқилади.  Чунки биринчи қўзғолган даража асосий ҳолатлар ((ε1 – ε0)>> RT ) жуда юқорида жойлашган. Аммо, баъзи молекулалар, масалан NO , NO 2, O 2 қуйи электрон ҳолатга эга бўлади.  Атомлар учун асосий ҳола

ФОЙДАЛАНИЛГАН АДАБИЁТЛАР  Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.- Ўзбекистон.-2000.  Усмонов Х.У., Рустамов Х.Р., Рахимов Х.Р. Физик химия.-Тошкент.-Ўқитувчи.- 1974.  Даниэльс Ф., Олберти Р. Физическая химия.-М.: Мир.-1978.  Стромберг А.Г., Семченко Д.П. Физическая химия.-М.-1988.  Рустамов Ҳ.Р. Физик кимё.-Тошкент.- Ўқитувчи.-1980.  Хачкурузов Г.А. Основы общей и химической термодинаики.-М.: Высщая школа.-1979.  Статистик термодинамика. Ўқув қўлланма. Тузувчи Сагдуллаев Б.У. – Тошкент.-1990.

Купить