Suyuqlik mexanikasi elementlari - Физика - Презентации

Информация о документе

Цена	3000UZS
Размер	1.9MB
Покупки	0
Дата загрузки	24 Июль 2024
Расширение	pptx
Раздел	Презентации
Предмет	Физика

Suyuqlik mexanikasi elementlari

Купить

Suyuqlik mexanikasi elementlari

Suyuqliklar mexanikasida suyuqlikning muvozanat va harakatlanish shartlari o'rganiladi. Suyuqliklar mexanikasining asosiy tushunchalari 1. Uzluksiz muhit, uzluksizlik gipotezasi. Ob'ektlar shunday o'lchamlarda ko'rib chiqiladiki, bu diskretlikni e'tiborsiz qoldirish mumkin; bu ko'rib chiqilayotgan hajm kubdagi molekulalarning erkin yo'lidan ancha katta bo'lganda to'g'ri.

2. Kuchlar. Bir nuqtada qo'llaniladigan kuch kontsentrlangan kuch deb ataladi. Hajm, chiziq yoki sirtning har bir nuqtasida qo'llaniladigan kuchlar taqsimlangan kuchlar deb ataladi. Gidrodinamikada biz asosan faqat taqsimlangan kuchlar, ya'ni tanlangan hajmdagi suyuqlik va qattiq (sirt kuchlari) maydonining har bir elementiga yoki tananing har bir elementar massasiga (massa kuchlari) ta'sir qiluvchi kuchlar bilan shug'ullanamiz. Yuzaki kuch Massa kuchi

Gidrostatika Bosim Ikki komponent - suyuqlik yuzasiga teginish va normal. Bosim F n kuchining ushbu kuch ta'sir qiladigan S sirt maydoniga nisbati bilan aniqlanadi : SI bosim birligi paskal (Pa): 1 Pa = 1 N/ m2 . n F p S 

Belgilangan nuqtadagi bosim Bir hil bo'lmagan bosim maydoni p ( x , y , z ) Turg'un bo'lmagan bosim maydoni p ( x , y , z , t )n 0 lim S р F S    

Paskal qonuni ( 1623-1662) Suyuqlik yuzasiga ta'sir qiluvchi tashqi bosim u tomonidan o'zgarmasdan barcha yo'nalishlarda uzatiladi. Suyuqlik hajmining ma'lum bir nuqtasida aniqlangan bosim undagi maydonning yo'nalishiga bog'liq emas.

Suyuqlik hajmining ma'lum bir nuqtasida aniqlangan Условие равновесия : 0 cos( , ) n x y z n n n nx n n n yz x x yz n x P P P P mg P p S P p S n X p S P p S p p                 

Gidrostatik bosim S - idish asosining maydoni,  - suyuqlikning zichligi. Bosim p =  gh deyiladi gidrostatik bosim . r A = r atm +  gh .ρ h mg hSg p S S g   

Atmosfera bosimi Atmosfera bosimi - bu balandligi h 0 = 760 mm bo'lgan simob ustunining bosimiga teng bo'lgan havo ustunining gidrostatik bosimi : p atm =  rt gh 0 = 1,36  10 4 kg/m 3  9,81 m/s 2  0,76 m = 1,013  10 5 Pa.

Gerikning "Magdeburg yarim sharlari" (1654)

Suyuqlik muvozanatining sharti gorizontal sirtning barcha nuqtalaridagi bosimning tengligi, ya'ni tortishish tezlashishiga perpendikulyar sirtdir. Aloqa qiluvchi idishdagi suyuqliklarning turli zichligi darajasi har xil. Gorizontal sirtni tanlash, bosimni topish kerak qiziqish nuqtalarida va ularni tenglashtiring.

Arximed qonuni Suyuqlik yoki gazga botgan jismga ko'chirilgan suyuqlikning og'irligiga teng kuch ta'sir qiladi. r 1 = r atm +  gh 1 , r 2 = r atm +  gh 2 F 1 = r 1 S = ( r atm +  gh 1 ) S F 2 = r 2 S = ( r atm +  gh 2 ) S F = F 2 – F 1 =  gV , F out - suzuvchi kuch yoki Arximed kuchi. F tashqari =  V ( g + a )

F out < F t (  f Vg <  Vg ), tana cho`kadi. F t = F chiqib + F n , F n = P P = F t – F ext = mg –  f Vg

Yuk ko'tarish kuchi F tashqari > F t (  f Vg >  Vg ) F tashqari = F t , ya'ni.  f V 1 g =  Vg , bu erda V 1 - suyuqlikka botirilgan tana qismining hajmi. Suzuvchi kuchni qo'llash nuqtasi tananing massa markaziga to'g'ri kelishi shart emas. Suzuvchi kuch jismga ko'chirilgan suyuqlik hajmining massa markaziga to'g'ri keladigan nuqtada qo'llaniladi; bu nuqta bosim markazi deb ataladi.

Barqaror muvozanat

Barqaror muvozanat

Gidrodinamikaning elementlari Muammolar: 1) suyuqlikning cheklangan kattalikdagi jismlar atrofida harakatlanishini, suyuqlikdagi qattiq jismlarning harakatini tavsiflash; 2) suyuqlikni g'ovak muhitda filtrlash; 3) suyuqlikning quvurlar orqali va yopiq hajmda harakatlanishi; 4) sirt to'lqinlari.

Ikki usul 1. Molekulalar ansambllarining harakatini o'rganuvchi statistik fizika. 2. Kuzatishga asoslangan fenomenologik yondashuv. Ushbu yondashuv suyuqlik dinamikasini tavsiflovchi fanga aylantiradi. Biroq, maydonlar kiritiladi. Maydonning har bir nuqtasida jismoniy miqdorlar ma'lum qiymatlarga ega va naqshlar o'rnatiladi.

Evklid fazosi va mutlaq vaqt "haqiqiy matematik vaqti ", I. Nyuton ta'rifiga ko'ra, "o'z-o'zidan va o'z mohiyatiga ko'ra, tashqi hech qanday aloqasi bo'lmagan holda, bir xilda oqadi va boshqacha tarzda davomiylik deb ataladi". Gidromexanika masalalarini yechish uchun ishlatiladigan matematik apparatlar - TFC, vektor tahlili, matematik tenglamalar. fizika.

Ideal suyuqlik yopishqoqligi bo'lmagan suyuqlikdir. Suyuqlik suyuqlik zarralaridan iborat bo'lib, suyuqlikning kichik ajratilgan hajmi oqim paytida deformatsiyalanadi, lekin bu hajmni cheklovchi sirt bo'ylab oqim sodir bo'lmaydi. Eyler va Lagranj tomonidan suyuqlikning harakatini tavsiflashning ikkita usuli . Lagrange o'zgaruvchilari ko'rib chiqilayotgan suyuqlik zarrasining koordinatalari. Eyler o'zgaruvchilari - skaler va vektor maydonlari: tezlik, bosim, tezlanish, harorat va boshqalar. x , y , z , t .  , , , r r a b c t   

Купить